 |
| Все буде добре! |
1. ЕРС
2. Узагальнений закон Ома
6.3.16; 6.3.26; 6.3.33; 6.3.35; 6.4.12; 6.5.2;
6.5.3; 6.5.4; 6.5.10; 6.5.11; 6.5.27 а); 6.6.1.
Бажаю успіху!
|
| Все буде добре! |
1. З'єднання провідників.
2. Розрахунок опору кіл за допомогою симетрії.
3. Вимірювання сили струму та напруги. Шунт. Додатковий опір.
|
| Все буде добре! |
1. Закон Ома.
2. Робота і потужність струму.
|
| Все буде добре! |
1. Струм в провідниках.
2. Кількісні характеристики електричного струму.
6.3.13; 6.3.14; 6.4.1; 6.4.4 а,б); 6.4.5; 6.4.6;
6.4.7; 6.4.9 а,б,г,д); 6.4.10; 6.4.11; 6.5.6; 6.5.8.
Бажаю успіху!
Урок - лекція у ЛФМЛ (10-в)
1. Власна енергія зарядженого провідника; 1.1 Енергія системи точкових зарядів. 2. Енергія зарядженого конденсатора. 3. Дослід Міллікена. Рух електронів в постійному однорідному електричному полі.
Досвід показує, що заряджений конденсатор має запас енергії.Енергія зарядженого конденсатора дорівнює роботі зовнішніх сил, яку потрібно виконати, щоб зарядити конденсатор.
 |
| Мал. 1 Процес зарядки конденсатора |
6.3.18; 6.3.19; 6.3.20; 6.3.21; 6.3.22; 6.3.23;
6.3.24; 6.3.37; 6.3.39; 6.3.40; 6.4.2 а,б); 6.4.3 а,б).
Бажаю успіху!
 |
| Конденсатори - "двоногі марсіанчики" |
Якщо двом ізольованим провідникам надати заряди q1 і q2, то між ними виникне деяка різниця потенціалів Δφ, яка залежить від величин зарядів і геометрії провідників. Різницю потенціалів Δφ між двома точками в електричному полі часто називають напругою і позначають літерою U. Найбільший практичний інтерес має той випадок, коли заряди провідників однакові по модулю і протилежні за знаком: q1 = – q2 = q. В цьому випадку можна ввести поняття електричної ємності.
Електричною ємністю системи з двох провідників називають фізичну величину, яка визначається як відношення заряду q одного з провідників до різниці потенціалів Δφ між ними:
В системі СІ одиниця електроємності називається фарада (Ф):
6.3.1; 6.3.2; 6.3.3; 6.3.4; 6.3.5; 6.3.6;
6.3.7; 6.3.8; 6.3.9; 6.3.10 а); 6.3.11; 6.3.12 а).
Бажаю успіху!
При внесенні діелектрика в зовнішнє електричне поле Е0 в ньому виникає перерозподіл зарядів, які входять до складу атомів або молекул. В результаті такого перерозподілу на поверхні діелектричного зразка появляються надлишкові нескомпенсовані зв’язані заряди. Всі заряджені частинки, які утворюють макроскопічні зв’язані заряди, як і раніше входять до складу своїх атомів.
Звязані заряди створюють електричне поле Е’ яке всередині діелектрика направлено противополежно вектору напруженості Е0 зовнішнього поля. Цей процес називають поляризацією діелектрика. В результаті повне електричне поле
всередині діелектрика виявляється по модулю меншим зовнішнього поля.
Фізична величина, яка дорівнює відношенню модуля напруженості Е0 зовнішнього електричного поля в вакуумі до модуля напруженості Е повного поля в однорідному діелектрику, називають діелектричною проникністю речовини.
 |
| Мал. 50 |
 |
| Мал. 1 Електростатична індукція |
Повне електростатичне поле всередині провідника дорівнює нулю, а потенціали у всіх точках однакові і рівні потенціалу на поверхні провідника.